广义x重标度模型重标度参数公式和轻子-核DIS过程的核效应

一、推广x重新标度模型重标度参数公式与轻子-核DIS过程的核效应（论文文献综述）

朱传贞^[1]（2017）在《用JEWEL研究核—核反应中的喷注观测量》文中研究指明格点量子色动力学预言了在极端高温度高密度的条件下,禁闭在核子中的夸克和胶子解禁后形成一种新的物质形态——夸克胶子等离子体（QGP）。为了研究QGP的形成和性质,我们建造了大型实验装置——超相对论重离子对撞机。喷注淬火被认为是研究高能核-核反应中QGP性质的一个有效的探针。QCD喷注是高能重离子碰撞的早期阶段产生的夸克和胶子碎裂成的簇射状强子团。在QCD喷注穿过热密物质的过程中,喷注中的硬部分子与色荷介质发生强相互作用而损失能量（喷注淬火）。目前,RHIC和LHC实验已经积累了大量的喷注淬火存在的直接证据。JEWEL是一个基于微扰QCD理论的蒙特卡罗事件生成器,它模拟了部分子喷注在真空和介质中随时间的演化。本文用JEWEL模型研究了 LHC能区下高能核-核反应中的一些整体喷注的观测量和它们核修正效应。首先用JEWEL模型计算了 LHC中Pb-Pb碰撞的大横动量带电强子的核修正因子,我们看到部分子在穿过QGP过程中的能量损失使带电强子产额压低。其次,研究了 Pb-Pb碰撞中的整体喷注的碎裂函数,结果与CMS的实验数据符合得比较好。最后,我们给出了2.76TeV的p-p和Pb-Pb中喷注的平均电荷的数值结果,我们看到喷注中的平均电荷分布出现稍微压低现象,这是喷注淬火效应造成的;并且p-p和Pb-Pb碰撞中的平均电荷分布随喷注横动量的增加而增加。

宋玉坤^[2]（2011）在《高能轻子核子深度非弹性散射过程末态粒子的方位角不对称》文中进行了进一步梳理核子结构是现代物理学的重要课题。在理论和实验两方面推动下,核子结构的研究在近三十年内取得了长足进步,已经从领头扭度部分子分布函数推广到高扭度部分子关联函数（其贡献是Λ/Q幂次压低的）,从横动量积分的一维部分子分布/关联函数q（x）推广到横动量依赖的（TMD）三维部分子分布/关联函数q（x,k→）。高能轻子核子深度非弹性散射（DIS）过程是核子结构研究的重要手段,而观测量包含末态喷注（强子）的半单举轻子核子深度非弹性散射（SIDIS）过程能够探测核子结构的更多信息。半单举深度非弹过程末态粒子方位角分布不对称是一类重要的观测量,是国际上如HERMES、COMPASS、JLab等定位于核子结构研究的大型实验合作组的重要观测量之一。在中低横动量区域,高扭度对末态粒子方位角不对称的贡献不可忽略,利用系统的方法处理高扭度贡献对于核子结构研究和QCD理论都具有重要的意义。计算高扭度对反应截面贡献的标准方法是由Ellis、Furmanski、Petronzio、邱建伟和Sterman等发展的共线展开技术。共线展开技术的基本步骤是：首先,将部分子硬散射过程对部分子动量在共线动量方向k=xp附近作泰勒展开,同时将胶子场分解为共线分量和非共线分量；其次,利用Ward恒等式联系不同阶部分子散射矩阵；再次,将全部项加和、整理,得到规范不变的部分子关联矩阵；最后,把部分子关联矩阵用7-矩阵展开,得到强子张量和截面,并示用QCD运动方程将所有矩阵元约化到一个完备集。利用上述共线展开技术,人们得到了扭度-4部分子关联函数对单举轻子核子深度非弹过程的贡献。我们组梁作堂和王新年将上述共线展开技术推广到半单举轻子核子深度非弹过程eN→eqX中。他们发现,如果考虑末态喷注产生这种相对于强子产生更为简单的情况,半单举深度非弹（SIDIS）过程和单举深度非弹（DIS）过程的差别只是运动学因子δ2（k→’-k→）,这个运动学因子不影响共线展开技术的应用,但是它会将分离出来的分布/关联函数变成横动量依赖的。以此发现为基础,他们得到轻子不极化、核子横向极化情况下扭度-3层次上eN→eqX过程的截面和方位角不对称<cosφ>。本论文的第一个工作,就是在我们组工作的基础上,计算轻子、核子各种极化组合下eN→eqX过程反应截面和方位角不对称的形式,进而将共线展开技术推广到扭度-4层次上非极化半单举轻子核子深度非弹过程eN→eqX中,得到截面和方位角不对称<cos 2φ>的形式。结果表明,方位角不对称<cos 2φ>正比于高扭度部分子关联函数与领头扭度部分子分布函数的比,两者都是规范不变的物理量。末态喷注的方位角不对称<cosφ>和<cos 2φ>的测量是研究核子高扭度部分子关联函数的有效手段。研究方位角不对称的核依赖,是本论文的另一个工作。我们组提出的一个描写核环境对部分子分布函数影响的模型指出,产生规范链的胶子线可以连接到原子核内部的不同核子上,使得规范链中包含了原子核内部核子分布的信息。在双胶子关联近似下,这个模型会导致横动量分布出现简单的高斯展宽,但进一步的分析却表明这个模型也会导致方位角不对称<cosφ>的核抑制效应。本文在此工作的基础上,利用这个模型去研究更高阶的方位角不对称。结果表明,方位角不对称(cos2Φ>存在更强的核抑制效应。最终的物理结论是：原子核对部分子横动量分布的影响是让它更胖（横动量分布的展宽效应）更圆（方位角不对称的核抑制效应）。初步建立从现有实验数据抽取高扭度部分子关联函数参数化形式的方法,是本论文的第三个工作。高扭度部分子关联函数和领头扭度部分子分布函数一样,都是非微扰QCD动力学决定的物理量,人类目前尚无良方去从第一原理出发给出它们的解析形式,而只能从实验数据中抽取它们的参数化形式。本论文总结了当前半单举轻子核子深度非弹过程末态粒子方位角不对称的实验数据,以及目前人们处理这个过程高扭度对方位角不对称贡献的做法,强调高扭度关联函数的参数化对于Boer-Mulders函数的抽取也具有重要意义。论文只考虑高扭度部分子关联函数造成的影响,在末态简单的放入领头扭度碎裂函数。作者独立编写了以微分演化算法为核心的Fortran拟合程序,并根据微分演化算法的特性给出了快速确定参数不确定范围的方法。论文利用ZEUS组和EMC组的部分数据,对高扭度关联函数的参数化形式做了初步拟合,结果具有一定的参考价值。

朱励霖^[3]（2010）在《高能核—核碰撞中新物质形态及其强子化物理研究》文中提出量子色动力学预言在极高能量密度下,会产生一种由夸克,反夸克和胶子组成的新物质形态,这是夸克胶子等离子体（QGP）。而相对论重离子碰撞就是深入研究这种新物质形态的重要实验手段,人们希望通过这种方法,实现从强子物质到夸克物质的相变。研究高能碰撞的末态观测量,比如：末态粒子的分布谱、粒子关联、起伏……,是了解高能重离子碰撞演化过程及粒子产生机制的重要途径。本文利用在布鲁克海汶国家实验室的相对论重离子对撞机（RHIC）上四个实验组的数据,深入探讨了末态粒子的产生机制及其分布的特征。本文首先简单回顾了相对论重离子碰撞的实验和理论的现状。然后介绍计算中所需的基本物理概念和唯象模型,包括描述核-核碰撞中,核几何形状的Glauber模型；重组合模型（Recombination/Coalescence（ReCo） Model）,特别是Oregon小组（Hwa/Yang）模型的基本思想；以及Peter Levai小组的ALgebraic COalescence Rehadronization模型（ALCOR）。首先利用统计力学方法探讨了高能重离子碰撞中产生的QGP的热力学性质。在高温下,由于渐近自由,部分子之间的相互作用很弱,所以可以把夸克和胶子当作自由气体来处理。但是,在临界温度（Tc）附近,由于偶合常数比较大,所以很难再利用解析的方法。如果从第一原理出发,利用格点QCD计算,又需要大量时间和计算机资源。因此,在本文第二章中,将会用一个自洽的准粒子唯象模型研究QGP的热化性质。假设部分子间的相互作用可以全部包含在其质量之中,这样就可以把系统当作理想气态来处理,然后再利用统计力学,计算各种热力学量。在T>Tc区域,可以很好的拟合格点QCD数据。基于ALCOR模型讨论奇异粒子在不同波函数组合下的产生率。结果表明强子产生率依赖于胶子质量,但对温度并不敏感；而产生率之比几乎与胶子质量无关。再选择能量为s1/2=200AGeV, Au+Au中心碰撞中的粒子比Φ／K*=0.60±0.15作为出发点,计算在不同波函数组合的强子比,结果表明粒子之比对波函数的选择不敏感。另外,本文还利用最新的实验数据p／π和p/p,在夸克重组合模型（Recombination Model）的框架下,重新探讨了高能重离子碰撞中,在向前快度区域（η=3.2）末态强子的产生。重新考虑了系统中部分子动量衰减和夸克再生效应后,得到与实验数据相符的带电强子谱和较大的质子与π介子之比,而且还预言了反质子与质子之比。在深入研究核-核碰撞的重叠区域几何结构基础上,统一描述了在低横动量区域（pT<2GeV／c）,π0介子所有与轴向方位角有关的观测量：核修正因子RAA（φ,Np）,椭圆流v2（Np）和ridge产量YR（φs,Np）,并与实验数据符合的很好。两个基本的出发点是：系统表面的半硬散射导致轴向异性和ridge粒子的产生与触发粒子的选择无关。虽然RAA是单粒子分布的量度,而YR是触发粒子和其伴随粒子关联的量度,但两者之间存在着紧密的联系。在整个物理图像中,最关键一点就是把单粒子分布dNAAπ／pTdptdφ分为两部分：不依赖于方位角φ的bulk组分（B（pT,Np））和依赖于φ的ridge组分（R（pT,φ,Np））。最后,本文利用RHIC实验数据,深入研究不同的中心度,（赝）快度和碰撞系统下,π介子,质子和反质子横动量谱的标度行为。结果表明：π介子的标度行为不依赖与中心度、（赝）快度、碰撞系统和质心能量而存在。而对于质子和反质子,在SNN1/2=200 GeV下,Au+Au碰撞中也存在不依赖于中心度和快度的标度行为。但三者的标度行为存在着差别,这与粒子的夸克组成有着紧密的联系。在这些过程中,表征这些粒子标度行为的参数只有一个：粒子的平均横动量〈pT〉,其依赖于中心度、快度、碰撞能量及其碰撞系统。一旦知道了〈pT〉,那么低pT区的软过程部分和高pT区的硬过程部分就可以由粒子标度函数决定了。然后再利用π介子和质子标度行为,研究p+p碰撞中带电强子在不同多重数下横动量分布的标度行为。发现不同多重数下的分布谱仍具有标度行为,并可以用π介子和质子标度函数的线性叠加来表示。与动量不同,动能是一个标量,并直接与热密物质的温度相关。由于质量效应,对于不同的粒子,相同的动量对应着不同的动能。这样,在超相对论重离子碰撞中,动能的分布更能有效地揭示系统的热化性质。因此,第七章还进一步研究质子和π介子横能分布的标度行为,并与其横动量的标度行为进行了比较,结果表明在低和高动量（横能）区域,横能的标度性更好。标度律可以作为探寻粒子产生的机制的一个重要信息。通过分析,发现弦碎裂和团碎裂机制可以分别描述π介子和质子的标度行为,但是不能同时得到这两种粒子标度行为,因此这两种机制并不是普适的粒子产生机制,需要寻找新的机制来解释末态粒子的产生。

高永华,陈永志,马丽朝,韩万强,史少辉^[4]（2009）在《改进的核密度模型的检验》文中进行了进一步梳理利用改进的核密度模型所得到的束缚核子内价夸克和海夸克的动量分布函数,对轻子-核DIS过程的核效应给出了满意的解释,从而对该模型进行了检验.

张金宵^[5]（2009）在《氘核极化结构函数的核效应》文中提出原子核是研究强子结构和强相互作用的“实验室”,深度非弹性实验的一些重大发现深刻地改变了我们对强子内部结构的认识。由于质子-质子或质子-原子核碰撞的Drell-Yan过程给我们提供了一个直接探测核内夸克部分子分布的机会,所以利用极化质子-原子核碰撞的Drell-Yan过程可以更好地研究核子中极化夸克分布。澄清氘核结构函数的核效应,有助于我们更好的了解束缚核子的部分子分布函数。本文利用AAC质子的极化部分子分布函数和HKN07氘核的核效应函数,研究了氘核极化结构函数和极化质子-氘核碰撞Drell-Yan过程中的核效应。我们的计算结果表明,对于氘核极化结构函数,在x＜0.2209区域内,有核遮蔽效应。在0.2209≤x≤0.3598区域内,有反遮蔽效应。在0.4583≤x≤0.7248区域内,核效应的影响随着x的增大而逐渐加强。总而言之,考虑氘核的核效应与不考虑该效应的氘核极化结构函数无太大差别。通过计算质心系能量分别为（?）=50GeV和（?）=200GeV时的极化质子-氘核与质子-质子碰撞的Drell-Yan过程的截面比,发现在xF≥-0.9区域考虑氘核核效应与忽略该效应对Drell-Yan截面比影响不大。

曹鹤飞^[6]（2007）在《核子束缚能下的夸克分布和改进的核密度模型》文中研究表明由于核效应的存在,原子核内的束缚核子的平均结构函数不同于自由核子的结构函数,也就是束缚核子内部分子的动量分布不同于自由核子内部分子的动量分布,并且不同的部分子的动量分布函数的核效应明显不同,因而导致A-A碰撞Drell-Yan过程不同质量数核的核效应不同。根据核Drell-Yan过程的高能强子h同原子核A碰撞和高能轻子l同原子核A深度非弹性碰撞的实验数据,考虑核子束缚能效应,计算确定价夸克分布和海夸克分布核效应函数RVA （ xt）, RSA （ xt）的变化。提出了改进的核密度模型,用唯象的方法找到了束缚核子内价夸克和海夸克的核效应的参数公式,其中利用了核密度与原子核的平均结合能之间的联系以及利用该模型所得到的束缚核子内部分子分布函数,对强子与核的Drell- Yan过程的核效应和轻子与核的深度非弹性散射过程的核效应给出了满意的解释,深化了对原子核内夸克分布受核效应影响的认识。

马媛媛^[7]（2005）在《核内夸克分布函数与核Drell-Yan过程》文中研究说明核Drell-Yan过程类似于深度非弹性散射过程,广泛地应用于研究核内核子结构,它是研究冷核中夸克能量损失效应的最佳过程。p-A碰撞核Drell-Yan过程中的能量损失效应是不同于束缚核子部分子分布函数核效应的另外一种核效应。 本文利用文献中给出的三种考虑部分子能量损失的方法: Δx1=k1x1A1/3, Δx1=（k2）/SA1/3, Δx1=（k3）/SA2/3,和Hirai et al通过拟合实验数据得到的束缚核子的部分子分布函数,计算了800Gev的质子打击不同靶核的每核子Drell-Yan微分截面比随x2的变化,与费米实验室E772组和E866组的实验数据进行比较。结果发现在小x2处理论计算与实验数据比较吻合,在大x2处有偏离。鉴于核Drell—Yan过程中,入射的高能夸克能量损失的存在,因此在利用核Drell-Yan过程抽取夸克分布函数时,应当考虑过程中的能量损失效应的影响。

王宏民^[8]（2004）在《核子形状因子的微观理论探讨与分析》文中进行了进一步梳理核子的电磁形状因子可以为了解核子内部结构提供重要要的信息，并可以帮助理解强相互作用，因此研究这一课题的意义是十分明显的。目前杰斐逊等实验室测量出了一些新的实验结果，传统的相对论组分夸克模型在解释质子的两种电磁形状因子之比GEp／GMp及F2P／F1P时是比较成功的，但是在解释中子的形状因子GEn及比值GEn／GMn时与实验测量值相差较大，有必要对理论模型进行进一步改进。为此，在前人工作基础上，本文在以光前QCD作为基本理论框架下对上述模型进行了有针对性的计算考察研究与讨论。推导了有关公式，自编软件，完成相关的若干数值计算。主要有新意的工作包括： 1．考察SU（6）破缺效应，引入破缺项的贡献，即把核子波函数由单一的对称波函数变为式中2-5项为破缺项。本文以数值计算为基础对破缺项的贡献进行了计算研究，并且通过优化步骤得出了一组新的混合比系数，考虑破缺效应后就可以较好解释实验现象。 2．考虑到核子内可能存在夸克对聚集，应用夸克配对模型进行处理。这一模型认为核子内存在夸克对的聚集，在以前的文献中通常把核子中的三个夸克看成是等价的，当核子内存在夸克对聚集时核子波函数取为如下形式这样就出现了三个不同的径向函数φ1，φ2，φ3。从本质上讲这也是一种对称破缺，但这种破缺有独自的意义，它主要涉及SU（6）破缺效应波函数中的第一项，在存在夸克聚集这一观点上对该项进行了变形。通过计算表明数值结果同实验的符合有一定的改善。 以上两种效应的处理方法是对组分夸克模型沿平行的表术方式下进行的改进，虽然都可在一定程度上解释实验现象，但都存在参数选取的问题，尤其第二种方法，我们只是作了试探性研究，究竟那种方法是更合适更具有客观合理性需要进一步研究摘要判断。 3.作为第三部分内容，本文还探讨了形状因子的其它影响因素。第一个问题，考虑夸克有结构情形。此课题很不成熟，本工作只做了初步的探讨。过去通常把核子内的夸克看成点粒子，即厂“（Q，）==刀（QZ）一1，k、一0.当把夸克看成有结构的，即夸克存在不恒为一的结构函数，并且反常磁矩不再为零，这样便引入了两个新参数一夸克的反常磁矩，在正常合理的参数下计算结果与实验的符合表明有所改进，不过参数的合适选择看来仍起关键作用。第二个问题，讨论了有关核子结构函数实验信息的利用及核环境对形状因子的影响问题，通过研究核子的结构函数和形状因子的联系，以夸克一强子二元性为理论基础，建立了核子的结构函数与形状因子之间的理论关系。实际上依赖于Q，的弹性形状因子反映价夸克的结构函数在x分1时的行为，反过来，由结构函数实验分析的系统学表示式亦可作出对形状因子的估算。总之核子的深度非弹性散射结构函数与弹性电磁形状因子共同为核子的夸克亚结构提供了基本的参数化信息。本文最后部分介绍了上述问题的初步研究和计算结果，还从结构函数系统学信息出发，探索研究了核环境对形状因子的影响，亦给出估算的初步结果。

高永华,郑军平,段春贵^[9]（2003）在《改进的双重Q2重标度模型的检验》文中研究表明针对原双重Q2重标度模型存在的问题,提出了改进的双重Q2重标度模型.在保持核动量守恒的条件下,精细调整原双重Q2重标度模型、重标度参数之后,用唯象的方法找到了一套重标度参数公式,建立了重标度参数与原子核的平均结合能之间的联系.由该模型的重标度参数公式可以得出A≥4的所有核的重标度参数值,利用这些参数值所得到的束缚核子内部分子分布函数,对轻子 核DIS过程给出了满意的解释.

高永华,何明中,段春贵^[10]（2003）在《推广x重新标度模型重标度参数公式与轻子-核DIS过程的核效应》文中指出与原子核的平均结合能相联系 ,给出了部分子的推广x重新标度模型的重标度参数公式 .利用该公式给出的重标度参数值 ,计算了铝核、钙核、铅核分别与碳核DIS过程的平均结构函数之比 ,结果表明理论计算与实验数据符合较好 .

二、推广x重新标度模型重标度参数公式与轻子-核DIS过程的核效应（论文开题报告）

（1）论文研究背景及目的

此处内容要求：

首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。

写法范例：

本文主要提出一款精简64位RISC处理器存储管理单元结构并详细分析其设计过程。在该MMU结构中,TLB采用叁个分离的TLB,TLB采用基于内容查找的相联存储器并行查找,支持粗粒度为64KB和细粒度为4KB两种页面大小,采用多级分层页表结构映射地址空间,并详细论述了四级页表转换过程,TLB结构组织等。该MMU结构将作为该处理器存储系统实现的一个重要组成部分。

（2）本文研究方法

调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。

观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。

实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。

文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。

实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。

定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。

定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。

跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。

功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。

模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。

三、推广x重新标度模型重标度参数公式与轻子-核DIS过程的核效应（论文提纲范文）

（1）用JEWEL研究核—核反应中的喷注观测量（论文提纲范文）

（2）高能轻子核子深度非弹性散射过程末态粒子的方位角不对称（论文提纲范文）

（3）高能核—核碰撞中新物质形态及其强子化物理研究（论文提纲范文）

（4）改进的核密度模型的检验（论文提纲范文）

（5）氘核极化结构函数的核效应（论文提纲范文）

（6）核子束缚能下的夸克分布和改进的核密度模型（论文提纲范文）

（7）核内夸克分布函数与核Drell-Yan过程（论文提纲范文）

（8）核子形状因子的微观理论探讨与分析（论文提纲范文）

（9）改进的双重Q2重标度模型的检验（论文提纲范文）

四、推广x重新标度模型重标度参数公式与轻子-核DIS过程的核效应（论文参考文献）

• [1]用JEWEL研究核—核反应中的喷注观测量[D]. 朱传贞. 华中师范大学, 2017(02)
• [2]高能轻子核子深度非弹性散射过程末态粒子的方位角不对称[D]. 宋玉坤. 山东大学, 2011(11)
• [3]高能核—核碰撞中新物质形态及其强子化物理研究[D]. 朱励霖. 华中师范大学, 2010(09)
• [4]改进的核密度模型的检验[J]. 高永华,陈永志,马丽朝,韩万强,史少辉. 石家庄学院学报, 2009(03)
• [5]氘核极化结构函数的核效应[D]. 张金宵. 河北师范大学, 2009(11)
• [6]核子束缚能下的夸克分布和改进的核密度模型[D]. 曹鹤飞. 河北师范大学, 2007(08)
• [7]核内夸克分布函数与核Drell-Yan过程[D]. 马媛媛. 河北师范大学, 2005(06)
• [8]核子形状因子的微观理论探讨与分析[D]. 王宏民. 中国工程物理研究院, 2004(01)
• [9]改进的双重Q2重标度模型的检验[J]. 高永华,郑军平,段春贵. 河北师范大学学报, 2003(06)
• [10]推广x重新标度模型重标度参数公式与轻子-核DIS过程的核效应[J]. 高永华,何明中,段春贵. 物理学报, 2003(01)

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