一、多模叠加态│Ψ~(3)>_q的N_j-Y最小测不准态（论文文献综述）
韩小卫[1]（2008）在《一种多模叠加态光场的不等幂次Nj次方H压缩特性》文中指出对一种多模叠加态光场Ψ（2）〉q的不等幂次Nj次方H压缩特性进行了详细的研究.结果发现,当各模的压缩幂次数之和为奇数时,多模叠加态光场Ψ（2）〉q在一定条件下呈现出周期性变化的不等幂次Nj次方H压缩效应.
万慧军,颜根英,余晓光,万德全[2]（2007）在《五态多模叠加态光场|Ψ5〉q中广义电场的4m次方H压缩效应》文中提出构造了由多模真空态、多模复共轭相干态、多模复共轭虚相干态及后两者的相反态的线性叠加所组成的一种五态叠加多模叠加态光场|Ψ（5）〉q.利用多模压缩态理论研究了态|Ψ（5）〉q中广义电场分量的等幂次N次方H压缩特性.结果发现:态|Ψ（5）〉q是一种典型的五态叠加多模非经典光场;在一定条件下,态|Ψ（5）〉q的广义电场分量可呈现出周期性变化的广义非线性等幂4m次方H压缩效应.
万慧军,颜根英,伍冬兰,阮文[3]（2007）在《五态叠加MSCS光场中广义磁场的等幂4m次和压缩》文中进行了进一步梳理利用多模压缩态理论,研究了由多模真空态、多模复共轭相干态、多模复共轭虚相干态以及后两者的相反态的线性叠加所组成的一种五态叠加多模薛定谔猫态光场|Ψ（5）>q中广义磁场分量的等幂次高次和压缩特性.结果发现:态|Ψ（5）>q是一种典型的五态叠加多模非经典光场;在一定条件下,态|Ψ（5）>q的广义磁场分量可呈现出周期性变化的广义非线性等幂4m次和压缩效应.
万慧军,肖淑芳,曾振华[4]（2007）在《量子光场态|Ψ3〉q的N-H最小测不准态》文中进行了进一步梳理本文根据新近建立的多模压缩态理论,对一种新型的三态叠加多模量子光场态│Ψ（3）〉q的等幂次N-H最小测不准态进行了详细研究。结果发现:当腔模总数q与压缩次数N这两者之积满足一定的条件时,态│Ψ（3）〉q总是恒处于等幂次N-H最小测不准态。
王明祥,王晋国,魏俊波,胡卓蕊[5]（2006）在《新型多模叠加态光场的等N次幂Y压缩特性》文中认为根据量子力学的线性叠加原理,用多模虚奇相干态和多模复共轭偶相干态组成四态叠加多模叠加态光场|Ψo（e4）Ⅷ〉q,运用多模压缩态理论得到了|Ψo（e4）Ⅷ〉q的等N次幂Y压缩的一般理论结果。通过对该理论结果的数值分析发现:当压缩幂次N、腔模总数q、各模相干态的平均光子数R2j,以及奇相干态和多模复共轭偶相干态叠加几率幅的模ro、re等参数的取值满足一定的条件时,态|Ψ（oe4）Ⅷ〉q可呈现等幂次N Y最小测不准态,“半相干态效应”、半压缩效应、第一正交分量呈现等N次幂Y压缩或第二正交分量呈现等N次幂Y压缩。
刘宝盈[6]（2006）在《强度任意空间分布对多态叠加多模泛函叠加光场高次压缩特性的影响》文中进行了进一步梳理本文构造了经典强度、经典振幅和经典相位具有任意空间分布的非对称四态、五态和九态等多态叠加多模泛函相干态的叠加态光场,利用新近建立的多模压缩态理论,系统研究了上述三种不同的多态叠加多模泛函叠加态光场的广义非线性等幂次与不等幂次高次压缩特性,由此获得了一系列不同于现有报道的新的结果和结论。本文的主要工作内容和研究结果如下: 1.给出了多模泛函相干态及其相反态、多模复共轭泛函相干态及其相反态、多模泛函虚相干态及其相反态、多模泛函虚共轭相干态及其相反态这八个不同的多模光场的光子湮灭算符本征态的解析表达式;从理论上证明:上述八个不同的多模泛函相干态具有非正交性和超完备性,其光子统计分布都符合泊松分布,并能够反映实际激光场经典强度、经典振幅和经典相位的空间分布特征。 2.根据量子力学中的态叠加原理,构造了由多模泛函相干态和多模复共轭泛函相干态及其相反态所组成的非对称四态叠加多模泛函叠加态光场|ψ（4）（fj）>q。给出了利用双孔光网络广义M-Z干涉仪装置制备态|ψ（4）（fj）>q以及利用双孔光网络广义M-Z干涉仪制备多模压缩态光场的理论方案。利用多模压缩态理论,研究了态|ψ（4）（fj）>q的广义非线性等幂次高次振幅压缩特性、等幂次高次和压缩特性、不等幂次高次振幅压缩特性以及不等幂次高次和压缩特性。结果发现:（1）态|ψ（4）（fj）>q是一种典型的多模非经典光场,它在一定条件下可分别呈现出广义非线性等幂次与不等幂次高次振幅压缩效应、高次和压缩效应等等;（2）导致态|ψ（4）（fj）>q呈现上述高次压缩现象的根本原因,就在于态|ψ（4）（fj）>q中各组分之间的态间量子干涉现象、模间量子干涉现象、模间的多光子量子纠缠现象、态|ψ（4）（fj）>q中不同宏观量子态之间的量子纠缠现象以及模间和态间的混合量子纠缠现象。这些量子干涉效应和量子纠缠行为使叠加态中各不同量子态之间以及各不同纵模之间产生竞争效应,其结果导致了各模的经典初绐相位、态间的初始相位差等分别呈现出了各自的经典与非经典量子关联特性,最终导致了光场压缩现象的产生;（3）光场经典强度、经典振幅和经典初始相位的任意空间分布特征对态|ψ（4）（fj）>q的广义非线性等幂次与不等幂次高次压缩现象的压缩程度、压缩深度和压缩幅度等具有直接影响。从而表明:多模压缩态等非经典光场具有一定的空间结构和空间分布,并且这种分布在空间是非均匀、非线性和各向异性的。
王云江[7]（2006）在《容错量子计算的应用与压缩态量子光场的研究》文中研究表明量子信息学是量子物理学与信息科学的交叉学科,它是一门利用量子物理学特别是量子力学原理来完成量子信息处理任务的学科。由于它有可能带来一场的信息技术革命,因此近年来该领域的研究进展十分迅速。如同经典信息一样,量子信息中也存在着量子噪声。为了在有噪声的情况下进行可信的量子信息处理,人们发展了量子纠错技术。它的一个主要应用就是在量子动态运算中抵御噪声的影响以保护量子信息。值得注意的是,即使量子逻辑门中也存在量子噪声,但只要该噪声低于某一阈值,就可完成任意精度的量子计算,这是容错量子计算的关键所在。目前,关于量子计算的物理实现有许多方法。量子光学技术就是其中一种极为重要的方法。然而,由于量子噪声的存在,量子光学的应用会受到一定的限制。为了降低量子噪声,人们建立并发展了光场量子噪声的压缩技术,这就是光场压缩态的基本思想。本文共分两部分:第一部分讨论了容错量子计算在量子编译和量子傅立叶变换中的应用,第二部分则利用多模压缩态理论研究了多模量子叠加光场的量子噪声压缩问题,由此得出了一系列新的结果和结论。本文的主要内容如下:第一部分:1对量子计算的发展历程及其应用问题进行了简要概述,对量子信息学中的量子力学和量子计算等有关概念进行了简单介绍。2给出了实现容错的量子编译结构的方法。3给出了容错的量子傅立叶变换的实现方法。第二部分:1研究了三态叠加多模量子叠加光场的2（2m+1）次方Y压缩特性。2研究了4MFSS（Ⅰ）光场广义电场分量的等幂偶次高次振幅压缩效应。3研究了新型4MFSS（Ⅰ）光场的广义矢势有效场算符量子噪声的等幂N次Y压缩效应。
孟继德[8]（2005）在《非对称多模量子叠加态的高阶不等阶Nj次方Y压缩》文中研究指明利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭相干态z（a）*j〉q和多模复共轭相干态z（b）*j〉q的相反态-z（b）*j〉q这两者的叠加所组成的多模量子叠加态|Ψ〉q的高阶不等阶Nj次方Y压缩效应,结果是:如果各个模的压缩阶数Nj与各个模的初始位相φj之积Njφj以及态z（a）*j〉q和态-z（b）*j〉q之间的初始相位差θ（R）pq-θ（R）nq分别满足一定的条件时,多模量子叠加态|Ψ〉q的两个相位正交分量可分别呈现出周期变化的高阶不等阶Nj次方Y压缩效应,当各个模的压缩阶数全都是奇数时可获得较大的压缩深度.
万慧军,余晓光,肖小三[9]（2003）在《多模叠加态│Ψ3>q的Nj-Y最小测不准态》文中提出根据新近建立的多模压缩态理论,对一种新型的三态叠加多模叠加态光场的不等幂次Nj-Y最小测不准态进行了详细研究.结果发现:当压缩次数Nj和Nj1分别满足一定的条件时,态总是恒处于不等幂次N-Y最小测不准态.
孟继德[10]（2003）在《两多模相干态的叠加态光场的等幂N次Y压缩》文中研究表明根据量子力学态叠加原理,构造了由多模复共轭相干态|{zj（a）}>q和多模复共轭相干态的相反态等幂次|{-zj（b）}>q的线性叠加所组成的振幅不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψn（2）>q（j=1,2,3,…,q）,利用多模压缩态理论研究了态|Ψn（2）>q的等幂次N次方Y压缩特性。结果表明:在各模的平均光子数不相等而对应模的初始相位相等亦即Rj（a）≠Rj（b）且ψj（a）=ψj（b）=ψj的条件下,如果各模的初始相位ψj和态间的初始相位差θpq（R）-θnq（R）=△θ满足一定取值关系,则无论压缩次数N为奇数还是偶数,态|Ψn（2）>q的两个正交相位分量均可分别呈现周期性变化的等幂次N次方Y压缩效应,但N是奇数时的压缩深度大于N是偶数时的压缩深度。
二、多模叠加态│Ψ~(3)>_q的N_j-Y最小测不准态（论文开题报告）
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
本文主要提出一款精简64位RISC处理器存储管理单元结构并详细分析其设计过程。在该MMU结构中,TLB采用叁个分离的TLB,TLB采用基于内容查找的相联存储器并行查找,支持粗粒度为64KB和细粒度为4KB两种页面大小,采用多级分层页表结构映射地址空间,并详细论述了四级页表转换过程,TLB结构组织等。该MMU结构将作为该处理器存储系统实现的一个重要组成部分。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
三、多模叠加态│Ψ~(3)>_q的N_j-Y最小测不准态（论文提纲范文）
（2）五态多模叠加态光场|Ψ5〉q中广义电场的4m次方H压缩效应（论文提纲范文）
| 1 数学结构 |
| 2 一般理论结果 |
| 3 压缩效应 |
| 1) 态间的初始相位差满足条件 |
| 2) 态间的初始相位差满足条件 |
| 3) 态间的初始相位差满足条件 |
| 4 结论 |
（6）强度任意空间分布对多态叠加多模泛函叠加光场高次压缩特性的影响（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章导论 |
| 1.1 问题的提出和选题的意义 |
| 1.2 国内外研究现状及发展动态 |
| 1.2.1 单模压缩态的理论与实验研究 |
| 1.2.2 双模压缩态的理论与实验研究 |
| 1.2.3 多模压缩态与时域／频域压缩态——光场压缩态领域的最新发展 |
| 1.3 光场压缩态的发展趋势与发展方向 |
| 1.4 本文的研究思路、方法及结论 |
| 1.5 参考文献 |
| 第二章 多模压缩态的基本理论 |
| 2.1 多模辐射场的广义非线性等幂次N次方Y压缩的一般理论 |
| 2.2 多模辐射场的广义非线性等幂次N次方H压缩的一般理论 |
| 2.3 多模辐射场的广义非线性等幂次N次方X压缩的一般理论 |
| 2.4 多模辐射场的广义非线性不等幂次N_j次方Y压缩的一般理论 |
| 2.5 多模辐射场的广义非线性不等幂次N_j次方H压缩的一般理论 |
| 2.6 多模辐射场的广义非线性不等幂次N_j次方X压缩的一般理论 |
| 2.7 参考文献 |
| 第三章 高斯激光束及其分类 |
| 3.1 高斯激光束的基本性质 |
| 3.2 圆高斯激光束 |
| 3.2.1 基模圆高斯激光束 |
| 3.2.2 方形镜高阶模圆高斯激光束(厄密-圆高斯激光束) |
| 3.2.3 圆形镜高阶模圆高斯激光束(拉盖尔-圆高斯激光束) |
| 3.3 椭圆高斯激光束 |
| 3.3.1 基模椭圆高斯激光束 |
| 3.3.2 高阶模椭圆高斯激光束(厄密-椭圆高斯激光束) |
| 3.4 参考文献 |
| 第四章 多模泛函相干态及其基本性质 |
| 4.1 引言 |
| 4.2 单模泛函相干态 |
| 4.2.1 单模泛函相干态的解析表达式 |
| 4.2.2 单模泛函相干态的性质 |
| 4.2.3 单模泛函相干态光场的非正交性和超完备性 |
| 4.2.4 单模泛函相干态的种类 |
| 4.2.4.1 单模泛函相干态 |
| 4.2.4.2 单模泛函相干态的相反态 |
| 4.2.4.3 单模复共轭泛函相干态 |
| 4.2.4.4 单模复共轭泛函相干态的相反态 |
| 4.2.4.5 单模泛函虚相干态 |
| 4.2.4.6 单模泛函虚相干态的相反态 |
| 4.2.4.7 单模泛函虚共轭相干态 |
| 4.2.4.8 单模泛函虚共轭相干态的相反态 |
| 4.2.5 一些重要等式 |
| 4.3 多模泛函相干态 |
| 4.3.1 多模泛函相干态的解析表达式 |
| 4.3.2 多模泛函相干态的性质 |
| 4.3.3 多模泛函相干态光场的非正交性和超完备性 |
| 4.3.4 多模泛函相干态光场的种类 |
| 4.3.4.1 多模泛函相干态 |
| 4.3.4.2 多模泛函相干态的相反态 |
| 4.3.4.3 多模复共轭泛函相干态 |
| 4.3.4.4 多模复共轭泛函相干态的相反态 |
| 4.3.4.5 多模泛函虚相干态 |
| 4.3.4.6 多模泛函虚相干态的相反态 |
| 4.3.4.7 多模泛函虚共轭相干态 |
| 4.3.4.8 多模泛函虚共轭相干态的相反态 |
| 4.3.5 一些重要等式 |
| 第五章 非对称四态叠加多模泛函叠加光场的等幂次高次振幅压缩 |
| 5.1 引言 |
| _q的基本结构及其制备方案'>5.2 态|Ψ~((4))(f_j)>_q的基本结构及其制备方案 |
| 5.3 等幂次高次振幅压缩的一般理论结果 |
| 5.4 压缩特性分析 |
| 5.4.1 压缩次数为偶数时的情形 |
| 5.4.2 压缩次数为奇数时的情形 |
| 5.4.2.1 第一正交相位分量的压缩情况 |
| 5.4.2.2 第二正交相位分量的压缩情况 |
| _q的等幂次高次振幅压缩'>5.5 由基模圆高斯光束组成的态|Ψ~((4))(f_j)>_q的等幂次高次振幅压缩 |
| 5.6 结论 |
| 5.7 参考文献 |
| 第六章 非对称四态叠加多模泛函叠加光场的不等幂次高次振幅压缩 |
| 6.1 引言 |
| _q的基本结构'>6.2 态|Ψ~((4))(f_j)>_q的基本结构 |
| 6.3 不等幂次高次振幅压缩的一般理论结果 |
| 6.4 压缩特性分析 |
| _q的不等幂次高次振幅压缩'>6.5 由基模圆高斯光束组成的态|Ψ~((4))(f_j)>_q的不等幂次高次振幅压缩 |
| 6.6 结论 |
| 6.7 参考文献 |
| 第七章 非对称四态叠加多模泛函叠加光场的等幂次高次和压缩 |
| 7.1 引言 |
| _q的基本结构'>7.2 态|Ψ~((4))(f_j)>_q的基本结构 |
| 7.3 等幂次高次和压缩的一般理论结果 |
| 7.4 压缩特性分析 |
| 7.4.1 腔模总数与压缩次数的乘积为偶数时的情形 |
| 7.4.2 腔模总数与压缩次数的乘积为奇数时的情形 |
| 7.4.2.1 第一正交相位分量的压缩特性 |
| 7.4.2.2 第二正交相位分量的压缩特性 |
| _q的等幂次高次和压缩'>7.5 由厄密圆高斯光束组成的态|ψ~((4))(f_j)>_q的等幂次高次和压缩 |
| 7.6 结论 |
| 7.7 参考文献 |
| 第八章 非对称四态叠加多模泛函叠加光场的不等幂次高次和压缩 |
| 8.1 引言 |
| q的基本结构'>8.2 态|ψ~((4))(f_j)>q的基本结构 |
| 8.3 不等幂次高次和压缩的一般理论结果 |
| 8.4 压缩特性分析 |
| 8.4.1 压缩次数之和为偶数的情形 |
| 8.4.2 压缩次数之和为奇数的情形 |
| 8.4.2.1 第一正交相位分量的压缩特性 |
| 8.4.2.2 第二正交相位分量的压缩特性 |
| _q的不等幂次高次和压缩'>8.5 由基模椭圆高斯光束组成的态|ψ~((4))(f_j)>_q的不等幂次高次和压缩 |
| 8.6 结论 |
| 8.7 参考文献 |
| 第九章 非对称四态叠加多模泛函叠加光场的等幂次高次差压缩 |
| 9.1 引言 |
| _(2q)的基本结构'>9.2 态|ψ~((4))(f_j)>_(2q)的基本结构 |
| 9.3 等幂次高次差压缩的一般理论结果 |
| 9.4 压缩特性分析 |
| 9.5 参考文献 |
| 第十章 真空场注入强度不等的非对称五态叠加多模泛函叠加态光场的等幂次高次振幅压缩 |
| 10.1 引言 |
| _q的结构及制备方案'>10.2 态|ψ_(vas)~((5))(f_j)>_q的结构及制备方案 |
| 10.3 等幂次高次振幅压缩的一般理论结果 |
| 10.4 等幂次奇数次高次振幅压缩特性分析 |
| 10.5 结论 |
| 10.6 参考文献 |
| 第十一章 真空场注入强度不等的非对称九态叠加多模泛函叠加态光场的等幂次高次振幅压缩 |
| 11.1 引言 |
| _q的基本结构'>11.2 态|ψ_(vias)~((9))(f_j)>_q的基本结构 |
| 11.3 等幂次高次振幅压缩的一般理论结果 |
| 11.4 压缩特性分析 |
| 11.5 结论 |
| 11.6 参考文献 |
| 第十二章 总结与展望 |
| 攻读博士学位期间发表论文情况 |
| 致谢 |
（7）容错量子计算的应用与压缩态量子光场的研究（论文提纲范文）
| 第一章 绪论 |
| 1.1 引言 |
| 1.2 量子计算的研究进展 |
| 1.2.1 量子计算的发展历程 |
| 1.2.2 量子计算的研究重点 |
| 1.2.3 量子信息的研究价值及意义 |
| 1.3 光场压缩态领域的研究进展 |
| 1.3.1 单模压缩态阶段 |
| 1.3.2 双模压缩态阶段 |
| 1.3.3 多模压缩态理论阶段 |
| 1.3.4 压缩态光场的实验研究状况 |
| 1.3.5 光场压缩态的发展方向及其科学与应用价值 |
| 1.4 本文的主要研究内容 |
| 第二章 量子信息的预备知识 |
| 2.1 引言 |
| 2.2 量子信息中的量子力学方法 |
| 2.2.1 量子力学的状态空间假设 |
| 2.2.2 量子力学系统的演化假设 |
| 2.2.3 量子力学系统的测量假设 |
| 2.2.4 量子力学关于复合系统的假设 |
| 2.3 量子信息学中的几个重要概念及其表示方法 |
| 2.3.1 量子比特 |
| 2.3.2 量子逻辑门 |
| 2.4 量子计算的特点 |
| 2.5 结论 |
| 第三章 容错量子计算在量子编译中的应用 |
| 3.1 引言 |
| 3.2 量子编译的结构模型 |
| 3.3 酉矩阵的CS 分解理论 |
| 3.4 量子编译的容错过程 |
| 3.4.1 量子编码理论 |
| 3.4.2 容错量子计算理论 |
| 3.4.3 通用量子门的容错实现 |
| 3.5 结论 |
| 第四章 容错量子计算在量子傅立叶变换中的应用 |
| 4.1 引言 |
| 4.2 量子傅立叶变换 |
| 4.3 STEAN码纠错原理 |
| 4.4 基于STEAN码的容错量子傅立叶变换 |
| 4.5 结论 |
| 第五章 多模辐射场的广义非线性压缩的一般理论 |
| 5.1 多模辐射场的广义非线性等幂次N 次方Y 压缩的一般理论 |
| 5.2 多模辐射场的广义非线性不等幂次NJ次方Y 压缩的一般理论 |
| 第六章 三态叠加多模量子叠加光场的2（2M+1）次方 Y 压缩 |
| 6.1 引言 |
| 6.2 态ψ_(III)~(3)＞_ q的基本结构 |
| 6.3 一般理论结果 |
| 6.4 态ψ_(III)~(3)＞_ q的等幂偶次 Y 压缩效应 |
| 6.4.1 广义磁场分量的2(2m+ 1) 次方Y 压缩效应 |
| 6.4.2 广义电场分量的2(2m+ 1) 次方Y 压缩效应 |
| 6.5 结论 |
| 第七章 4MFSS(Ⅰ)光场广义电场分量的等幂偶次振幅压缩效应 |
| 7.1 引言 |
| 7.2 4MFSS（Ⅰ）光场的数学结构 |
| 7.3 一般理论结果 |
| 7.4 态|ψ_(MFSS)~(4I) (f_j)＞_ q 广义电场分量的等幂偶次高次振幅压缩特性 |
| 7.4.1 第1 种压缩情况 |
| 7.4.2 第2 种压缩情况 |
| 7.5 结论 |
| 第八章 新型4MFSS（Ⅰ）光场的广义矢势有效场算符量子噪声的等幂N 次Y 压缩 |
| 8.1 引言 |
| 8.2 4MFSS（Ⅰ）光场的数学结构 |
| 8.3 一般理论结果 |
| 8.4 广义矢势有效场算符量子噪声的等幂2(2m+ 1) 次方Y 压缩效应 |
| 8.4.1 第1 种压缩情况 |
| 8.4.2 第2 种压缩情况 |
| 8.5 结论 |
| 第九章 结束语 |
| 参考文献 |
| 研究成果 |
（10）两多模相干态的叠加态光场的等幂N次Y压缩（论文提纲范文）
| q的构成态'>1 态Iψn(2)>q的构成态 |
| 2 一般理论结果 |
| 3 考虑Rj(a)≠Rj(b)且φj(a)=φj(b)=φ的情况下的压缩 |
| 3.1 第一正交相位分量的压缩情况 |
| 3.2 第二正交相位分量的压缩情况 |
| 4 结论 |
四、多模叠加态│Ψ~(3)>_q的N_j-Y最小测不准态（论文参考文献）
- [1]一种多模叠加态光场的不等幂次Nj次方H压缩特性[J]. 韩小卫. 西北师范大学学报(自然科学版), 2008(03)
- [2]五态多模叠加态光场|Ψ5〉q中广义电场的4m次方H压缩效应[J]. 万慧军,颜根英,余晓光,万德全. 北京交通大学学报, 2007(06)
- [3]五态叠加MSCS光场中广义磁场的等幂4m次和压缩[J]. 万慧军,颜根英,伍冬兰,阮文. 原子与分子物理学报, 2007(03)
- [4]量子光场态|Ψ3〉q的N-H最小测不准态[J]. 万慧军,肖淑芳,曾振华. 井冈山学院学报(自然科学版), 2007(01)
- [5]新型多模叠加态光场的等N次幂Y压缩特性[J]. 王明祥,王晋国,魏俊波,胡卓蕊. 长安大学学报(自然科学版), 2006(03)
- [6]强度任意空间分布对多态叠加多模泛函叠加光场高次压缩特性的影响[D]. 刘宝盈. 西北大学, 2006(09)
- [7]容错量子计算的应用与压缩态量子光场的研究[D]. 王云江. 西安电子科技大学, 2006(02)
- [8]非对称多模量子叠加态的高阶不等阶Nj次方Y压缩[J]. 孟继德. 山西大学学报(自然科学版), 2005(02)
- [9]多模叠加态│Ψ3>q的Nj-Y最小测不准态[J]. 万慧军,余晓光,肖小三. 井冈山师范学院学报, 2003(06)
- [10]两多模相干态的叠加态光场的等幂N次Y压缩[J]. 孟继德. 西北大学学报(自然科学版), 2003(06)